Symétrie CPT 1679828 30395357 2008-06-07T10:25:41Z Synthebot 218559 robot Ajoute: [[zh-yue:PCT 定理]] La '''symétrie CPT''' est une [[symétrie (physique)|symétrie]] des [[loi physique|lois physiques]] pour les [[transformation géométrique|transformations]] impliquant de manière simultanée la [[charge électrique|charge]], la [[parité (physique)|parité]] et le [[temps]]. ==Historique et théorème CPT== Les efforts de recherche menés à la fin des années 1950 ont révélé la violation de la [[parité (physique)|symétrie P]] par des phénomènes impliquant la [[force faible]], et il existe des violations connues de la [[symétrie C]] ainsi que de la [[symétrie T]]. Pendant un temps, la [[symétrie CP]] paraissait être conservée pour tous les phénomènes physiques, mais cela a été démenti aussi par la suite. D'un autre côté, il existe un théorème qui dérive de la préservation de la symétrie CPT pour tout phénomène physique en postulant l'exactitude des lois [[quantum|quantiques]] et de l'[[invariance de Lorentz]]. De manière spécifique, le '''théorème CPT''' indique que toute [[théorie quantique des champs]] locale [[invariance de Lorentz|invariante au sens de Lorentz]] avec un [[Opérateur hamiltonien|hamiltonien]] [[Hermitien#Opérateur hermitien|hermitien]] doit posséder une symétrie CPT.<br> Le théorème CPT apparut pour la première fois de manière implicite dans le travail de [[Julian Schwinger]] en 1951 afin de prouver [[Théorème de statistique de spin|la corrélation entre spin et statistiques]]. En 1954, Gerhard Lüders et [[Wolfgang Pauli]] ont établi des démonstrations explicites de ce théorème, ce qui fait qu'il est parfois appelé théorème de Lüders-Pauli. Dans le même temps et de manière indépendante, le théorème a aussi été démontré par [[John Stewart Bell]]. Ces preuves se basent sur la validité de l'[[invariance de Lorentz]] et le [[principe de localisation]] dans l'interaction des champs quantiques. Subséquemment, [[Res Jost]] a donné une démonstration plus générale dans le cadre d'une théorie du champ quantique axiomatique. ==Argument de démonstration== Un [[argument qualitatif]] peut être fourni par la considération suivante : prenons une [[transformation de Lorentz]] dans une direction fixée - que nous appelerons <math>z</math>. Si l'on [[Complexification (mathématiques)|complexifie]] le [[groupe de Lorentz]], une translation imaginaire avec pour paramètre de translation <math>\mathrm{i}\pi</math> résultera en la transformation de <math>t</math> en <math>-t</math> et de <math>z</math> en <math>-z</math>. Si l'on y ajoute une rotation supplémentaire de <math>\pi</math> dans le plan ''xy'', on obtient une combinaison de P et de CT. La combinaison CT apparait ici en lieu et place de T car on travaille avec une [[transformation unitaire]], et non avec une antiunitaire. Si l'on postule que l'opération de translation complexe est une symétrie valable, on obtiendra un état décrit par les mêmes lois, ce qui donne au final le théorème CPT. ==Conséquences et implications== Une des conséquences de cet argumentation est qu'une violation de la symétrie CPT indique une [[invariance de Lorentz|violation de l'invariance de Lorentz]].<br> L'implication principale de la symétrie CPT est qu'une image-miroir de notre univers - dont tous les objets ont des [[Moment angulaire|moments]] et des positions reflétées par un plan imaginaire (correspondant à une inversion de [[parité (physique)|parité]]), et pour laquelle toute la [[matière]] serait remplacée par de l'[[antimatière]] (correspondant à une inversion de [[charge électrique|charge]]) et inversée temporellement - évoluerait exactement comme lui. A tout moment de temps correspondants, les deux univers seraient identiques, et la transformation CPT transformerait simplement l'un en l'autre. La symétrie CPT est reconnue comme étant la propriété fondamentale des lois physiques.<br> Afin de préserver cette symétrie, tout violation de la symétrie combinée de deux de ses composantes (comme CP) doit montrer une violation correspondante de la troisième composante (comme T); en fait, mathématiquement, elles sont identiques. Ces violations de la symétrie T sont parfois référées comme des [[Violation de la symétrie CP|violations de la symétrie CP]]. Le théorème CPT peut être généralisé afin de prendre en compte les [[groupe pin|groupes pin]]. ==Voir aussi== *[[groupe de Poincaré (transformations)]] *[[théorie quantique des champs]] *[[parité (physique)]], [[symétrie C]] et [[symétrie P]] *[[violation de la symétrie CP]] et [[kaon]] ==Références== *Griffiths, David J. , {{Écrit |titre=Introduction to Elementary Particles | éditeur=Wiley, John & Sons, Inc | année=1987 | id=ISBN 0-471-60386-4}} *[[Ray Streater|R. F. Streater]] et [[Arthur Wightman|A. S. Wightman]], {{Écrit | titre=PCT, spin statistics and all that| éditeur=Benjamin/Cummings | année=1964 | id=ISBN 0-691-07062-8}} ==Liens externes== *{{en}} [http://www.arxiv.org/abs/math-ph/0012006 ArXiv] *{{en}} [http://www.lbl.gov/abc/wallchart/chapters/05/2.html] *{{en}} [http://pdg.lbl.gov/2006/reviews/cpt_s011254.pdf Particle data group on CPT] *{{en}} [http://arxiv.org/abs/hep-th/0010074 8-component theory for fermions], dans lequel la ''parité T'' (''parité P ?'') ([[symétrie P]]) peut être un nombre complexe avec un rayon unitaire. L'invariance CPT n'est alors plus un théorème mais une propriété {{guil|conseillée}} pour cette classe de théories. {{traduction/Référence|en|CPT symmetry|138614145}} {{Portail physique}} [[Catégorie:symétrie]] [[Catégorie:physique des particules]] [[de:CPT-Theorem]] [[en:CPT symmetry]] [[es:Simetría CPT]] [[fi:CPT-symmetria]] [[hu:CPT-szimmetria]] [[it:Simmetria CPT]] [[pl:Symetria CPT]] [[pt:Teorema CPT]] [[ru:CPT-инвариантность]] [[uk:CPT-інваріантність]] [[zh-yue:PCT 定理]]